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經(jīng)典溫度傳感器實(shí)現(xiàn)光子激光腔穩(wěn)頻

—— 采用經(jīng)典RTD溫度傳感器集成于光子器件,可實(shí)現(xiàn)關(guān)鍵的波長(zhǎng)穩(wěn)定控制。
作者: 時(shí)間:2026-04-13 來(lái)源: 收藏

電光與光子器件在集成度和性能上已取得巨大進(jìn)步。但它們存在一個(gè)棘手問(wèn)題(全電子器件同樣如此):其頻率穩(wěn)定性對(duì)溫度變化與偏移極為敏感。當(dāng)波長(zhǎng)(頻率)穩(wěn)定性需要控制在納米級(jí)甚至更小時(shí),這一挑戰(zhàn)尤為突出。

現(xiàn)有解決方案包括通過(guò)探測(cè)實(shí)現(xiàn)外部光學(xué)傳感、使用珀?duì)柼訜?/ 制冷器維持溫度恒定等。當(dāng)然,更理想的方案是集成化、自或漂移抵消技術(shù)。

鉑電阻一器兩用

如今,哥倫比亞大學(xué)研究團(tuán)隊(duì)提出了一項(xiàng)巧妙方案:將光子器件中已有的結(jié)構(gòu)進(jìn)行復(fù)用。十多年來(lái),許多此類器件在制造時(shí)都會(huì)集成一層鉑薄膜。該鉑層作為電阻使用 —— 通過(guò)改變施加在電阻上的電壓,即可調(diào)控光子結(jié)構(gòu)內(nèi)部的諧振波長(zhǎng)。

這種片上薄膜金屬電阻通常用于對(duì)光子器件進(jìn)行熱調(diào)諧,使其達(dá)到目標(biāo)諧振頻率。但它同時(shí)也可以測(cè)量溫度,進(jìn)而為溫度穩(wěn)定形成 “閉環(huán)控制”。這個(gè)簡(jiǎn)單且看似顯而易見(jiàn)的思路此前一直被忽視,而它有望省去體積龐大、成本高昂的外置

研究團(tuán)隊(duì)將商用分布式反饋(DFB)激光器鎖頻至這類諧振腔,成功驗(yàn)證了光通信網(wǎng)絡(luò)中對(duì)緊湊型光源有嚴(yán)格要求的關(guān)鍵組件。他們讓激光器波長(zhǎng)穩(wěn)定在目標(biāo)值的皮米級(jí)誤差范圍內(nèi),并持續(xù)運(yùn)行超過(guò)兩天。

電阻充當(dāng)集成式電阻測(cè)溫儀

該方案將薄膜金屬電阻直接置于微腔上方,作為集成電阻測(cè)溫儀使用,從而建立起微腔絕對(duì)諧振波長(zhǎng)與測(cè)溫儀電阻之間的唯一對(duì)應(yīng)關(guān)系(圖 1)。(出于某些原因,研究人員并未使用 “鉑 ” 即電阻溫度檢測(cè)器這一術(shù)語(yǔ) —— 是一種應(yīng)用廣泛、靈敏度高且精度優(yōu)異的熱電偶替代方案。)

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圖1 (a) 集成測(cè)溫技術(shù)用于穩(wěn)定高 Q 值單片微諧振器的原理示意圖,該技術(shù)可抑制由環(huán)境熱源以及同一芯片上其他熱調(diào)諧器件串?dāng)_所引發(fā)的熱波動(dòng)。通常用作微加熱器的薄膜金屬(鉑)電阻,因金屬本身具有與溫度相關(guān)的電阻率,其電阻值會(huì)隨溫度變化。由于薄膜電阻熱容較低,其附近微小的熱流波動(dòng)即可引起顯著的溫度變化,因此只需測(cè)量電阻阻值便可實(shí)現(xiàn)片上溫度的實(shí)時(shí)監(jiān)測(cè)。研究團(tuán)隊(duì)使用第二個(gè)完全相同的電阻作為加熱器,僅依靠該電阻測(cè)溫儀即可完成主動(dòng),從而不再需要通過(guò)光學(xué)探測(cè)來(lái)實(shí)現(xiàn)穩(wěn)定控制。(b) 本文所制備的電阻測(cè)溫儀的 I–V–R 特性曲線。I–V 測(cè)量值(淺藍(lán)色點(diǎn))偏離線性趨勢(shì)線(深藍(lán)色線),而電阻值(黃色點(diǎn))與測(cè)溫儀電壓呈二次函數(shù)關(guān)系(紫色線)。(c) 實(shí)測(cè)的測(cè)溫儀電阻(淡紫色點(diǎn))與施加在第二個(gè)加熱器兩端的電壓同樣呈二次函數(shù)關(guān)系(綠色線),表明電阻與加熱器耗散功率呈線性相關(guān)。(d) 在通過(guò)加熱器施加正弦擾動(dòng)的條件下,利用經(jīng)過(guò)校準(zhǔn)的壓電調(diào)諧探測(cè)激光器測(cè)得的自由光譜范圍為 76 GHz 的高 Q 微腔諧振頻率偏移(綠色圓圈),以及測(cè)溫儀電阻的變化曲線(金色線)。腔體溫和諧振頻率呈現(xiàn)出強(qiáng)烈的負(fù)相關(guān)性。(e) 基于 (d) 中相同數(shù)據(jù)繪制的實(shí)測(cè)諧振頻率偏移隨測(cè)溫儀測(cè)得溫度的變化關(guān)系。線性擬合結(jié)果可原位測(cè)得腔體波導(dǎo)基模的熱光系數(shù)。

薄膜鉑電阻被設(shè)計(jì)為具有顯著的溫度電阻特性。它作為集成電阻測(cè)溫儀,可直接測(cè)量微腔溫度,無(wú)需任何光電探測(cè)模塊或二極管、晶體管等其他集成非線性電子元件。

由于薄膜電阻熱容和熱質(zhì)量極低,微小的熱通量變化即可帶來(lái)明顯、可觀測(cè)的溫度變化。一個(gè)重要卻容易被忽略的優(yōu)點(diǎn)是:鉑對(duì)芯片基礎(chǔ)清洗試劑和環(huán)境濕度具有化學(xué)穩(wěn)定性,可保證器件壽命與長(zhǎng)期重復(fù)性。

測(cè)試結(jié)果

研究人員使用第二個(gè)幾乎完全相同的電阻作為加熱器,僅依靠鉑電阻測(cè)溫儀采集數(shù)據(jù)便實(shí)現(xiàn)了主動(dòng),不再需要光學(xué)探測(cè)來(lái)完成穩(wěn)定控制。經(jīng)過(guò)一次標(biāo)定后,僅通過(guò)測(cè)溫即可精準(zhǔn)、重復(fù)地將微諧振腔調(diào)諧至目標(biāo)絕對(duì)諧振波長(zhǎng),在數(shù)天時(shí)間內(nèi)波長(zhǎng)均方根誤差小于 0.8 皮米(圖 2)。

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圖2 (a) 簡(jiǎn)化實(shí)驗(yàn)原理圖:描繪了一臺(tái)可調(diào)諧探測(cè)激光器,通過(guò)壓電掃描覆蓋微腔諧振頻段。掃描的絕對(duì)頻率校準(zhǔn)通過(guò)如下方式實(shí)現(xiàn):在可調(diào)諧激光器與穩(wěn)定參考激光器之間產(chǎn)生外差拍頻信號(hào),并利用臺(tái)式波長(zhǎng)計(jì)同步跟蹤參考激光器的波長(zhǎng)漂移。外差拍頻信號(hào)與腔諧振線型隨壓電掃描同步測(cè)量,由連接計(jì)算機(jī)接口的實(shí)時(shí)示波器完成,每 10 秒進(jìn)行一次周期性數(shù)據(jù)采集。當(dāng)參數(shù) ξ?=?1 時(shí),通過(guò)加熱器施加的偽隨機(jī)擾動(dòng)所引發(fā)的腔諧振頻率波動(dòng)均方根(RMS)值,等于腔諧振的半高全寬線寬;本研究制備的微腔該線寬為 75?MHz。(BS = 分束器;BPF = 帶通濾波器;PD = 光電二極管)
(b) 24 小時(shí)內(nèi)微腔經(jīng)校準(zhǔn)后的諧振頻率漂移情況,分別對(duì)應(yīng)自由運(yùn)行模式(ξ?=?0)、開(kāi)環(huán)模式(ξ?=?7.55)與閉環(huán)穩(wěn)定模式(ξ?=?7.55)。自由運(yùn)行的微腔因?qū)嶒?yàn)室環(huán)境溫度漂移,諧振頻率表現(xiàn)出緩慢但顯著的漂移;開(kāi)環(huán)微腔則在漂移基礎(chǔ)上,因外加擾動(dòng)額外出現(xiàn)明顯的 “快速” 波動(dòng)。在極強(qiáng)的環(huán)境擾動(dòng)與串?dāng)_擾動(dòng)下,穩(wěn)定后的微腔諧振頻率仍保持高度穩(wěn)定。
(c) 基于圖 (b) 數(shù)據(jù)計(jì)算得到的艾倫偏差(ADEV)隨平均時(shí)間的變化曲線。穩(wěn)定后微腔的艾倫偏差遠(yuǎn)低于自由運(yùn)行與開(kāi)環(huán)工作模式。穩(wěn)定腔的艾倫偏差曲線形狀符合 1/f 噪聲特征,表明其性能僅受控制電子系統(tǒng)限制。
(d) 直方圖:縱軸為 24 小時(shí)內(nèi)的時(shí)間占比,橫軸為 5?MHz 寬度的頻率區(qū)間,展示微腔絕對(duì)諧振頻率漂移落在對(duì)應(yīng)頻段內(nèi)的時(shí)間分布。


他們將 DFB 激光器鎖頻至微諧振腔,實(shí)現(xiàn)了頻率漂移降低 48 倍。在環(huán)境存在顯著波動(dòng)的情況下,50 小時(shí)內(nèi)中心波長(zhǎng)始終穩(wěn)定在平均值 ±0.5 皮米范圍內(nèi)。研究團(tuán)隊(duì)表示,該方案性能優(yōu)于許多商用 DFB 激光器及基于波長(zhǎng)鎖定的激光系統(tǒng)。


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