前面論述了電荷在半導體中的運動機制，即電流。

那么半導體中的電荷從何而來，又到哪里去呢？

我們可以將其理解為某個特定部落的人口問題，在這個部落，人口統計只計算單身人口，夫妻不計入統計范圍內。某天突然多出了幾個人，那么這幾個人的來歷只可能有兩種，一是外來人口（假設都是單身），二是內部降生新生兒。同理于電荷：要么由外部流入，要么由內部產生。

那么電荷的歸宿也只有兩種，要么內部復合消失（成為夫妻，不計入統計范圍），要么流出到外部（外出）。我們用下圖模型表示。

?暫不考慮其他因素計算電荷變化率。

電荷變化率能幫助我們了解特定空間內電荷的產生和消失狀況。電荷（以電子為例）的流入和流出就是電流，那么電流在一維X方向所引起的電荷變化率為：

其中，dn?dx為在dx范圍內的電荷變化，單位時間的電荷變化為電荷變化率。

J_n(x)為流入電流，J_n(x+dx)為流出電流。電流密度的定義是單位時間通過單位面積的電荷總量，所以電流密度除以電荷單位就是單位時間內變化的電荷數量。

對于絕對理想的半導體模型而言，上式是成立的（即僅計算外部流入人口和流出人口），但實際上半導體內部因為本征激發會自發地產生自有電荷（新生兒的誕生），同時因為材料中的雜質、缺陷等，自由電荷也會有壽命，即“復合”（聯姻），所以上述公式并不能用于表征實際半導體內部的電荷變化情況。

既然出現了不確定因素，那我們就需要搞清楚這個不確定因素是如何出現的，即電荷為何會自發產生，又為何為自發復合。

?首先來看為什么會電荷會自發地產生。

若要嚴謹地推導電荷產生的過程，需要固體物理和量子力學的基本知識，嚴格求解薛定諤方程，過程會比較晦澀，教科書上都能找到詳細推導過程。但若完全脫離這些基礎，又難以講清來龍去脈。這里嘗試將其、中比較關鍵的物理概念以及他們的邏輯關系提煉出來，以便讀者理解。

基本邏輯是：自由空間的電子→周期空間的電子→能帶（導帶&價帶）→費米分布→電子態密度→電子濃度，此次先講自由空間的電子和周期空間的電子。

首先，微觀粒子具有波粒二象性，這是大家熟知的，因此電子的運動狀態可以用波函數來表示。

我們想象在一維空間中（只有x方向）有兩種處于不同環境的電子，一是處于自由空間的電子，傳輸過程中沒有任何邊界；二是處于周期排布空間的電子（晶體材料的原子都是周期排布）。

由于測不準原理（位置和速度不能同時為確定值），兩種環境中的電子在某個x位置只能以存在概率來表達，那么自由空間和周期排布空間的電子的存在概率分別如何呢？

①對于自由空間中的電子，其電子波函數表達式為：

其中，，物理名稱為“波矢”，也就是代表了電子波函數的傳播方向，λ為電子波函數的波長。

用以表示電子出現在x位置的概率，

,A為振幅。對于自由空間的電子波函數，A為常數，所以電子在自由空間中各個位置出現的概率相同，也就是說電子在自由空間可以自由運動。

②對于處于周期排布空間的電子，假設周期為a, a_n=n?a,那么其波函數也相應為周期性，可表達為：

注意，電子在每個周期a內的波函數受調制，而A(x)不是常數，所以電子在一個周期內各位置出現的概率不同，但電子在不同周期之間的相對位置卻是重復的。

將x=x+a_n帶入，我們發現周期性電子波函數成立的必要條件是。

對比自由空間電荷的波矢k和周期性空間的波矢k_n，可以發現，周期性空間導致波矢出現了離散化。（需要注意的是，兩種空間的波矢k物理意義有所不同，前者表示的單個電子波函數，而后者描述的是一個周期內的波函數）。

由于k的離散化，電子的能量隨k的變化也會發生離散化。量子力學對微觀粒子的能量表達式為：

其中，h為普朗克常數。（將?（x）表達式代入薛定諤方程就可得出，在此不做贅述）。因此自由電子能量E與波矢k成拋物線關系，是連續分布的，如下圖所示。

而將拋物線的k坐標離散化k_n，就會將連續E曲線離散為能級，且能級在每個周期內聚集，周期交接處會出現間隙，如下圖所示。

半導體物理中就將聚集的能級稱為能帶，即電子可以存在的地方；而周期交接處的間隙稱為禁帶，即電子不能存在的地方。

文末總結

1.理想狀態下電流在一維X方向所引起的電荷變化率：

2.非理想狀態下，存在電荷自發產生和自發復合的現象，因此提出“電荷為何會自發產生”的問題。

3.解答問題的第一步：分析自由空間和周期排布空間的電子的存在概率。

4.得到結論：自由空間中電子在各個位置出現的概率相同；周期排布空間中電子在一個周期內各位置出現的概率不同，但在不同周期之間的相對位置相同。

5.通過對比自由空間電荷的波矢k和周期性空間的波矢k_n，發現周期空間內電子的能量隨k的變化發生離散化，進而引出能帶和禁帶的基本概念。

*博客內容為網友個人發布，僅代表博主個人觀點，如有侵權請聯系工作人員刪除。